德國費斯托FESTO真空發(fā)生器的主要參數(shù)及資料下載

更新時間：2013-10-12

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德國費斯托FESTO真空發(fā)生器的主要參數(shù)及資料下載
　　①空氣消耗量:指從噴管流出的流量qv1.
　�、谖肓髁�:指從吸口吸入的空氣流量qv2.當吸入口向大氣敞開時,其吸入流量zui大,稱為zui大吸入流量qv2max.
　　③吸入口處壓力:記為Pv.當吸入口被*封閉（如吸盤吸著工件）,即吸入流量為零時,吸入口內(nèi)的壓力zui低,記作Pvmin.
　�、芪憫獣r間:吸著響應時間是表明真空發(fā)生器工作的一個重要參數(shù),它是指從換向閥打開到系統(tǒng)回路中達到一個必要的真空度的時間.
　　v1,v2----截面A1,A2處相應的流速,m/s
　　ρ----空氣的密度,kg/m3
　　由上式可知,流速增大,壓力降低,當v2>>v1時,P1>>P2.當v2增加到一定值,P2將小于一個大氣壓務,即產(chǎn)生負壓.故可用增大流速來獲得負壓,產(chǎn)生吸力. 影響真空發(fā)生器的主要因素
　　真空發(fā)生器的與噴管的zui小直徑,收縮和擴散管的形狀,通徑及其相應位置和氣源壓力大小等諸多因素有關.

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　　①zui大吸入流量qv2max的特性分析:較為理想的真空發(fā)生器的qv2max特性,要求在常用供給壓力范圍內(nèi)（P01=0.4---0.5MPa）,qv2max處于zui大值,且隨著P01的變化平緩.
　�、谖肟谔帀毫v的特性分析:較為理想的真空發(fā)生器的Pv特性,要求在常用供給壓力范圍內(nèi)（P01=0.4---0.5MPa）,Pv處于zui小值,且隨著Pv1的變化平緩.
　�、墼谖肟诔�*封閉的條件下,對特定條件下吸入口處壓力Pv與吸入流量之間的關系如圖3所示.為獲得較為理想的吸入口處壓務與吸入流量的匹配關系,可設計成多真空發(fā)生器串聯(lián)組合在一起.
　④擴散管的長度應保證噴管出口的各種波系充分發(fā)展,使擴散管道出口截面上能獲得近似的均勻流動.但管道過長,管壁摩擦損失增大.一般管工為管徑的6---10倍較為合理.為了減少能量損失,可在擴散管直管道的出口加一個擴張角為6°---8°的擴張段.
　�、菸憫獣r間與吸附腔的容積有關（包括擴散腔,吸附管道及吸盤或密閉艙容積等）,吸附表面的泄漏量與所需吸入口處壓力的大小有關.對一定吸入口處壓力要求來說,若吸附腔的容積越小,響應時間越短;若吸入口處壓力越高,吸附容積越小,表

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面泄漏量越小,則吸著響應時間亦越短;若吸附容積大,且吸著速度要快,則真空發(fā)生器的噴嘴直徑應越大.
　　⑥真空發(fā)生器在滿足使用要求的前提下應減小其耗氣量（L/min）,耗氣量與壓縮空氣的供給壓力有關,壓力越大,則真空發(fā)生器的耗氣量越大.因此在確定吸入口處壓務值勤的大小時要注意系統(tǒng)的供給壓力與耗氣量的關系,一般真空發(fā)生器所產(chǎn)生的吸入口處壓力在20kPa到10kPa之間.此時供華表壓力再增加,吸入口處壓力也不會再降低了,而耗氣量卻增加了.因此降低吸入口處壓力應從控制流速方面考慮.
　�、哂袝r由于工件的形狀或材料的影響,很難獲得較低的吸入口處壓力,由于從吸盤邊緣或通過工件吸入空氣,而造成吸入口處壓力升高.在這種情況下,就需要正確選擇真空發(fā)生器的尺寸,使其能夠補償泄漏造成的吸入口處壓力升高.由于很難知道泄漏時的有效截面積,可以通過一個簡單的試驗來確定泄漏造成的吸入口處壓力升高.由于很難知道泄漏時的有效截面積,可以通過一個簡單的試驗來確定泄漏量.試驗回路由工件,真空發(fā)生器,吸盤和真空表組成,由真空表的顯示讀數(shù),再查真空發(fā)生器的曲線,可很容易知道泄漏量的大小
費斯托FESTO真空發(fā)生器就是利用正壓氣源產(chǎn)生負壓的一種新型,,清潔,經(jīng)濟,小型的真空元器件,這使得在有壓縮空氣的地方,或在一個氣動系統(tǒng)中同時需要正負壓的地方獲得負壓變得十分容易和方便.
費斯托FESTO真空發(fā)生器真空發(fā)生器廣泛應用在工業(yè)自動化中機械,電子,包裝,印刷,塑料及機器人等域.真空發(fā)生器的傳統(tǒng)用途是吸盤配合,進行各種物料的吸附,搬運,尤其適合于吸附易碎,柔軟,薄的非鐵,非金屬材料或球型物體.在這類應用中,一個共同特點是所需的抽氣量小,真空度要求不高且為間歇工作.
費斯托FESTO真空發(fā)生器真空發(fā)生器的工作原理
真空發(fā)生器的工作原理是利用噴管高速噴射壓縮空氣,在噴管出口形成射流,產(chǎn)生卷吸流動.在卷吸作用下,使得噴管出口周圍的空氣不斷地被抽吸走,使吸附腔內(nèi)的壓力降至大氣壓以下,形成一定真空度.
　　由流體力學可知,對于不可壓縮空氣氣體（氣體在低速進,可近似認為是不可壓縮空氣）的連續(xù)性方程
　　A1v1= A2v2
　　式中A1,A2----管道的截面面積,m2
　　v1,v2----氣流流速,m/s
　　由上式可知,截面增大,流速減小;截面減小,流速增大.
　　對于水平管路,按不可壓縮空氣的伯努里理想能量方程為
　　P1+1/2ρv12=P2+1/2ρv22
　　式中P1,P2----截面A1,A2處相應的壓力,Pa
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